Дякуємо, що відвідали Природу. Версія браузера, яку ви використовуєте, має обмежену підтримку CSS. Для найкращої роботи радимо використовувати новішу версію браузера (або вимкнути режим сумісності в Internet Explorer). У той же час, щоб забезпечити постійну підтримку, ми відображатимемо сайти без стилів і JavaScript.
Магнітні властивості твердого гексафериту SrFe12O19 (SFO) контролюються складними взаємозв’язками його мікроструктури, що визначає їх актуальність для застосування постійних магнітів. Виберіть групу наночастинок SFO, отриманих за допомогою золь-гель синтезу самозаймання, і виконайте поглиблену структурну рентгенівську порошкову дифракцію (XRPD) за допомогою аналізу профілю лінії G(L). Отриманий розподіл кристалітів за розмірами виявляє очевидну залежність розміру вздовж напрямку [001] від методу синтезу, що призводить до утворення пластівчастих кристалітів. Крім того, розмір наночастинок SFO визначали за допомогою аналізу трансмісійної електронної мікроскопії (ТЕМ) і оцінювали середню кількість кристалітів у частинках. Ці результати були оцінені, щоб проілюструвати утворення однодоменних станів нижче критичного значення, а об’єм активації виведений із залежних від часу вимірювань намагніченості, спрямованих на з’ясування процесу зворотного намагнічення твердих магнітних матеріалів.
Нанорозмірні магнітні матеріали мають велике наукове та технологічне значення, оскільки їхні магнітні властивості демонструють суттєво відмінну поведінку порівняно з їхнім об’ємним розміром, що відкриває нові перспективи та застосування1,2,3,4. Серед наноструктурованих матеріалів гексаферрит M-типу SrFe12O19 (SFO) став привабливим кандидатом для застосування постійного магніту5. Фактично, в останні роки було проведено багато дослідницьких робіт щодо адаптації матеріалів на основі SFO до нанорозміру за допомогою різноманітних методів синтезу та обробки для оптимізації розміру, морфології та магнітних властивостей6,7,8. Крім того, йому приділено велику увагу в дослідженнях і розробці систем обмінного сполучення9,10. Його висока магнітокристалічна анізотропія (K = 0,35 МДж/м3), орієнтована вздовж осі с його гексагональної решітки 11,12, є прямим результатом складної кореляції між магнетизмом і кристалічною структурою, кристалітами та розміром зерна, морфологією та текстурою. Таким чином, контроль вищевказаних характеристик є основою для задоволення конкретних вимог. На рисунку 1 зображено типову гексагональну просторову групу P63/mmc SFO13 і площину, що відповідає відображенню аналізу профілю лінії.
Серед пов’язаних характеристик зменшення розміру феромагнітних частинок утворення однодоменного стану нижче критичного значення призводить до збільшення магнітної анізотропії (через більш високе співвідношення площі поверхні до об’єму), що призводить до коерцитивного поля14,15. Широка область нижче критичного розміру (DC) у твердих матеріалах (типове значення становить близько 1 мкм) і визначається так званим когерентним розміром (DCOH)16: це відноситься до методу найменшого об’єму для розмагнічування в когерентному розмірі. (DCOH), виражений як об’єм активації (VACT) 14. Однак, як показано на малюнку 2, хоча розмір кристала менший, ніж DC, процес інверсії може бути суперечливим. У компонентах наночастинок (NP) критичний об’єм реверсування залежить від магнітної в’язкості (S), і його залежність від магнітного поля надає важливу інформацію про процес перемикання намагніченості NP17,18.
Вгорі: схематична діаграма еволюції коерцитивного поля з розміром частинок, що показує відповідний процес перемагнічення (адаптовано з 15). SPS, SD і MD означають суперпарамагнітний стан, один домен і багатодомен відповідно; DCOH і DC використовуються для діаметра когерентності та критичного діаметра відповідно. Внизу: ескізи частинок різного розміру, що показують ріст кристалітів від монокристалів до полікристалів.
Однак на нанорозмірі також були введені нові складні аспекти, такі як сильна магнітна взаємодія між частинками, розподіл розмірів, форма частинок, поверхневий безлад та напрямок легкої осі намагніченості, що робить аналіз більш складним19, 20. Ці елементи суттєво впливають на розподіл енергетичного бар’єру і заслуговують на уважний розгляд, тим самим впливаючи на режим перемагнічування. Виходячи з цього, особливо важливо правильно зрозуміти кореляцію між магнітним об’ємом і фізичним наноструктурованим гексаферитом М-типу SrFe12O19. Тому в якості модельної системи ми використали набір СФО, виготовлених золь-гель методом «знизу вверх», і нещодавно проведені дослідження. Попередні результати вказують на те, що розмір кристалітів знаходиться в нанометровому діапазоні, і він разом із формою кристалітів залежить від використовуваної термічної обробки. Крім того, кристалічність таких зразків залежить від методу синтезу, і для з’ясування зв’язку між кристалітами та розміром частинок потрібен більш детальний аналіз. Щоб виявити цей зв’язок, за допомогою аналізу трансмісійної електронної мікроскопії (ТЕМ) у поєднанні з методом Рітвельда та аналізу профілю ліній високостатистичного порошкового рентгенівського випромінювання було ретельно проаналізовано параметри мікроструктури кристала (тобто кристаліти та розмір частинок, форму). . XRPD). Структурна характеристика має на меті визначити анізотропні характеристики отриманих нанокристалітів і довести можливість аналізу профілю лінії як надійної методики для характеристики розширення піку до нанорозмірного діапазону (феритових) матеріалів. Виявлено, що об’ємно-зважений розподіл кристалітів за розмірами G(L) сильно залежить від кристалографічного напрямку. У цій роботі ми показуємо, що додаткові методи справді необхідні для точного вилучення параметрів, пов’язаних з розміром, щоб точно описати структуру та магнітні характеристики таких зразків порошку. Процес зворотного намагнічення також вивчався, щоб з'ясувати зв'язок між характеристиками морфологічної структури та магнітною поведінкою.
Аналіз Рітвельдом даних рентгенівської порошкової дифракції (XRPD) показує, що розмір кристалітів уздовж осі c можна регулювати відповідною термічною обробкою. Це, зокрема, показує, що розширення піку, яке спостерігається в нашому зразку, ймовірно, пов’язане з анізотропною формою кристаліту. Крім того, відповідність між середнім діаметром, проаналізованим Рітвельдом, і діаграмою Вільямсона-Холла (
Світлопольні ТЕМ-зображення (a) SFOA, (b) SFOB і (c) SFOC показують, що вони складаються з частинок пластинчастої форми. Відповідні розподіли розмірів показані на гістограмі панелі (df).
Як ми також помітили в попередньому аналізі, кристаліти в реальному зразку порошку утворюють полідисперсну систему. Оскільки рентгенівський метод дуже чутливий до блоку когерентного розсіювання, для опису тонких наноструктур необхідний ретельний аналіз даних порошкової дифракції. Тут розмір кристалітів обговорюється через характеристику об’ємно-зваженої функції розподілу кристалітів за розміром G(L)23, яку можна інтерпретувати як щільність ймовірності знаходження кристалітів передбачуваної форми та розміру, а її вага пропорційна це. Обсяг у досліджуваній вибірці. З призматичною формою кристаліту можна розрахувати середній об’ємно-зважений розмір кристаліту (середня довжина сторони в напрямках [100], [110] і [001]). Тому ми вибрали всі три зразки SFO з різними розмірами частинок у формі анізотропних пластівців (див. Посилання 6), щоб оцінити ефективність цієї процедури для отримання точного розподілу розмірів кристалітів нанорозмірних матеріалів. Щоб оцінити анізотропну орієнтацію феритових кристалів, було проведено аналіз профілю ліній на даних XRPD вибраних піків. Випробувані зразки SFO не містили зручної (чистої) дифракції вищого порядку від того самого набору кристалічних площин, тому було неможливо відокремити внесок розширення лінії від розміру та спотворення. У той же час спостережуване розширення дифракційних ліній, швидше за все, пов’язане з ефектом розміру, а середню форму кристаліту перевіряють за допомогою аналізу кількох ліній. На рисунку 4 порівнюється функція розподілу кристалітів за розміром G(L), зважена за обсягом, уздовж визначеного кристалографічного напрямку. Типовою формою розподілу кристалітів за розмірами є логнормальний розподіл. Однією з характеристик усіх отриманих розподілів розмірів є їх унімодальність. У більшості випадків цей розподіл можна віднести до певного процесу утворення частинок. Різниця між середнім обчисленим розміром вибраного піку та значенням, витягнутим з уточнення Рітвельда, знаходиться в прийнятному діапазоні (враховуючи, що процедури калібрування приладу відрізняються між цими методами) і є таким самим, як і з відповідного набору площин за допомогою Дебая. Отриманий середній розмір узгоджується з рівнянням Шеррера, як показано в таблиці 2. Тренд середньооб’ємного розміру кристалітів за двома різними методами моделювання дуже подібний, а відхилення абсолютного розміру дуже невелике. Хоча можуть виникнути розбіжності з Рітвельдом, наприклад, у випадку (110) відбиття SFOB, це може бути пов’язано з правильним визначенням фону по обидві сторони від обраного відбиття на відстані 1 градус 2θ в кожному напрямок. Тим не менш, відмінне узгодження двох технологій підтверджує актуальність методу. З аналізу розширення піку очевидно, що розмір уздовж [001] має певну залежність від методу синтезу, що призводить до утворення пластівчастих кристалітів у SFO6,21, синтезованому золь-гелем. Ця особливість відкриває шлях для використання цього методу для проектування нанокристалів із бажаною формою. Як ми всі знаємо, складна кристалічна структура SFO (як показано на малюнку 1) є ядром феромагнітної поведінки SFO12, тому характеристики форми та розміру можна регулювати для оптимізації дизайну зразка для застосувань (таких як постійні пов’язані з магнітом). Ми зазначаємо, що аналіз розміру кристалітів є потужним способом опису анізотропії форм кристалітів і ще більше посилює отримані раніше результати.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) вибране відображення SFOC (100), (110), (004) об’ємно-зважений розподіл кристалітів за розміром G(L).
Щоб оцінити ефективність процедури отримання точного розподілу розмірів кристалітів нанопорошкових матеріалів і застосувати її до складних наноструктур, як показано на малюнку 5, ми перевірили ефективність цього методу в нанокомпозитних матеріалах (номінальні значення). Точність корпусу складається з SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 мас.% . Ці результати повністю узгоджуються з аналізом Рітвельда (для порівняння див. заголовок на малюнку 5), і порівняно з однофазною системою нанокристали SFO можуть підкреслити більш пластинчасту морфологію. Очікується, що ці результати застосують аналіз профілю лінії до більш складних систем, у яких кілька різних кристалічних фаз можуть перекриватися без втрати інформації про їхні відповідні структури.
Об’ємно-зважений розподіл розмірів кристалітів G(L) вибраних рефлексів SFO ((100), (004)) і CFO (111) у нанокомпозитах; для порівняння, відповідні значення аналізу Рітвельда становлять 70(7), 45(6) і 67(5) нм6.
Як показано на малюнку 2, визначення розміру магнітного домену та правильна оцінка фізичного об’єму є основою для опису таких складних систем і для чіткого розуміння взаємодії та структурного порядку між магнітними частинками. Нещодавно магнітну поведінку зразків SFO було детально вивчено, приділяючи особливу увагу процесу зворотного намагнічення, щоб вивчити необоротну складову магнітної сприйнятливості (χirr) (рис. S3 є прикладом SFOC)6. Щоб отримати глибше розуміння механізму перемагнічування в цій наносистемі на основі фериту, ми виконали вимірювання магнітної релаксації в зворотному полі (HREV) після насичення в заданому напрямку. Розглянемо \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (дивіться Малюнок 6 і додатковий матеріал для отримання додаткової інформації), а потім отримайте об’єм активації (VACT). Оскільки його можна визначити як найменший об’єм матеріалу, який може бути когерентно перевернутий у події, цей параметр представляє «магнітний» об’єм, який бере участь у процесі розвороту. Наше значення VACT (див. таблицю S3) відповідає кулі з діаметром приблизно 30 нм, визначеному як когерентний діаметр (DCOH), який описує верхню межу перемагнічення системи через когерентне обертання. Хоча існує величезна різниця у фізичному об’ємі частинок (SFOA в 10 разів більше, ніж SFOC), ці значення досить постійні та малі, що вказує на те, що механізм перемагнічування всіх систем залишається однаковим (відповідно до того, що ми стверджуємо). є єдиною доменною системою) 24 . Зрештою, VACT має набагато менший фізичний об’єм, ніж аналіз XRPD і TEM (VXRD і VTEM у таблиці S3). Отже, можна зробити висновок, що процес перемикання відбувається не тільки через когерентне обертання. Зверніть увагу, що результати, отримані за допомогою різних магнітометрів (рис. S4), дають досить схожі значення DCOH. У цьому відношенні дуже важливо визначити критичний діаметр однодоменної частинки (DC), щоб визначити найбільш прийнятний процес реверсування. Згідно з нашим аналізом (див. додатковий матеріал), ми можемо зробити висновок, що отриманий VACT включає некогерентний механізм обертання, оскільки DC (~0,8 мкм) дуже далекий від DC (~0,8 мкм) наших частинок, тобто формування доменних стінок не Потім отримав потужну підтримку та отримав єдину доменну конфігурацію. Цей результат можна пояснити утворенням домену взаємодії25, 26. Ми припускаємо, що окремий кристаліт бере участь у домені взаємодії, який поширюється на взаємопов’язані частинки через неоднорідну мікроструктуру цих матеріалів27,28. Хоча рентгенівські методи чутливі лише до тонкої мікроструктури доменів (мікрокристалів), вимірювання магнітної релаксації свідчать про складні явища, які можуть відбуватися в наноструктурованих SFO. Таким чином, оптимізувавши нанометровий розмір зерен SFO, можна запобігти переходу до багатодоменного процесу інверсії, тим самим зберігаючи високу коерцитивність цих матеріалів.
(a) Залежна від часу крива намагнічення SFOC, виміряна при різних значеннях HREV зворотного поля після насичення при -5 Тл і 300 К (вказано поруч з експериментальними даними) (намагніченість нормалізована відповідно до ваги зразка); для наочності на вставці показано експериментальні дані поля 0,65 Тл (чорне коло), яке найкраще підходить (червона лінія) (намагніченість нормована на початкове значення M0 = M(t0)); (b) відповідна магнітна в’язкість (S) є оберненою до SFOC A функцією поля (лінія є орієнтиром для ока); (c) схема механізму активації з деталями фізичної/магнітної шкали довжини.
Взагалі кажучи, реверсування намагніченості може відбуватися через низку локальних процесів, таких як зародження доменної стінки, поширення, а також закріплення та відкріплення. У випадку однодоменних феритових частинок механізм активації опосередковується зародженням і запускається зміною намагніченості, меншою за загальний об’єм перемагнічення (як показано на малюнку 6c)29.
Розрив між критичним магнетизмом і фізичним діаметром означає, що некогерентний режим є супутньою подією інверсії магнітного домену, яка може бути наслідком неоднорідності матеріалу та нерівності поверхні, які стають корельованими, коли розмір частинок збільшується 25, що призводить до відхилення від однорідний стан намагніченості.
Таким чином, ми можемо зробити висновок, що в цій системі процес перемагнічування є дуже складним, а спроби зменшити розмір у нанометровому масштабі відіграють ключову роль у взаємодії між мікроструктурою фериту та магнетизмом. .
Розуміння складного зв’язку між структурою, формою та магнетизмом є основою для проектування та розробки майбутніх програм. Аналіз лінійного профілю обраної XRPD картини SrFe12O19 підтвердив анізотропну форму нанокристалів, отриманих нашим методом синтезу. У поєднанні з ТЕМ-аналізом було доведено полікристалічний характер цієї частинки, і згодом було підтверджено, що розмір SFO, дослідженого в цій роботі, був нижчим за критичний діаметр одного домену, незважаючи на докази зростання кристалітів. На цій основі ми пропонуємо необоротний процес намагнічування, заснований на формуванні домену взаємодії, що складається з взаємопов’язаних кристалітів. Наші результати доводять тісний зв’язок між морфологією частинок, кристалічною структурою та розміром кристалітів, які існують на нанометровому рівні. Це дослідження має на меті з’ясувати процес зворотного намагнічування твердих наноструктурованих магнітних матеріалів і визначити роль характеристик мікроструктури в результуючій магнітній поведінці.
Зразки були синтезовані з використанням лимонної кислоти як хелатного агента/палива відповідно до золь-гель методу самозаймання, описаного в Посиланні 6. Умови синтезу були оптимізовані для отримання трьох різних розмірів зразків (SFOA, SFOB, SFOC), які були отримані шляхом відповідних обробок відпалу при різних температурах (1000, 900 і 800 °C відповідно). У таблиці S1 узагальнено магнітні властивості та встановлено, що вони відносно подібні. Нанокомпозит SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 мас.% також був виготовлений подібним чином.
Дифрактограму вимірювали за допомогою випромінювання CuKα (λ = 1,5418 Å) на порошковому дифрактометрі Bruker D8, ширину щілини детектора встановлювали 0,2 мм. Використовуйте лічильник VANTEC для збору даних у діапазоні 2θ 10-140°. Температуру під час запису даних підтримували на рівні 23 ± 1 °C. Відображення вимірюється за технологією кроку та сканування, а довжина кроку всіх тестових зразків становить 0,013° (2тета); максимальне пікове значення відстані вимірювання становить -2,5 і + 2,5° (2тета). Для кожного піку розраховано 106 квантів, а для хвоста – близько 3000 квантів. Кілька експериментальних піків (розділених або частково перекриваються) були обрані для подальшого одночасного аналізу: (100), (110) і (004), які відбулися під кутом Брегга, близьким до кута Брегга лінії реєстрації SFO. Експериментальна інтенсивність була скоригована на фактор поляризації Лоренца, і фон був видалений з передбачуваною лінійною зміною. Стандарт NIST LaB6 (NIST 660b) використовувався для калібрування приладу та спектрального розширення. Використовуйте метод деконволюції LWL (Louer-Weigel-Louboutin) 30,31, щоб отримати чисті дифракційні лінії. Цей метод реалізовано в програмі аналізу профілю PROFIT-software32. З підгонки виміряних даних інтенсивності зразка та стандарту за допомогою псевдофункції Фойгта виділяється відповідний правильний контур лінії f(x). Функція розподілу за розміром G(L) визначається з f(x), дотримуючись процедури, представленої в Посиланні 23. Для отримання додаткової інформації зверніться до додаткового матеріалу. Як доповнення до аналізу профілю лінії, програма FULLPROF використовується для виконання аналізу Рітвельда на даних XRPD (подробиці можна знайти в Maltoni et al. 6). Коротше кажучи, у моделі Рітвельда дифракційні піки описуються модифікованою псевдофункцією Томпсона-Кокса-Хастінга. Уточнення даних LeBail було виконано за стандартом NIST LaB6 660b, щоб проілюструвати внесок приладу в розширення піку. Згідно з розрахованою FWHM (повна ширина при половині пікової інтенсивності), рівняння Дебая-Шеррера можна використовувати для розрахунку середньозваженого за об’ємом розміру кристалічної області когерентного розсіювання:
Де λ — довжина хвилі рентгенівського випромінювання, K — коефіцієнт форми (0,8-1,2, зазвичай дорівнює 0,9), θ — кут Брегга. Це стосується: вибраного відображення, відповідного набору площин і всього малюнка (10-90°).
Крім того, мікроскоп Philips CM200, що працює при 200 кВ і оснащений ниткою LaB6, використовувався для ТЕМ-аналізу для отримання інформації про морфологію частинок і розподіл розмірів.
Вимірювання релаксації намагніченості виконується двома різними приладами: системою вимірювання фізичних властивостей (PPMS) від Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), оснащеною надпровідним магнітом 9 Т, і MicroSense Model 10 VSM з електромагнітом. Поле становить 2 Тл, зразок насичується в полі (μ0HMAX: -5 Тл і 2 Тл, відповідно для кожного приладу), а потім застосовується зворотне поле (HREV), щоб привести зразок у зону перемикання (біля HC). ), а потім спад намагніченості записується як функція часу протягом 60 хвилин. Вимірювання виконується при 300 K. Відповідний активаційний об’єм оцінюється на основі виміряних значень, описаних у додатковому матеріалі.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Магнітні збурення в наноструктурних матеріалах. У новій магнітній наноструктурі 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Матьє, Р. і Нордблад, П. Колективна магнітна поведінка. У новій тенденції магнетизму наночастинок, сторінки 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Дорманн, Дж. Л., Фіорані, Д. і Тронк, Е. Магнітна релаксація в системах дрібних частинок. Прогрес хімічної фізики, стор. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ та ін. Нова структура та фізика наномагнітів (запрошені). J. Application Physics 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. etc. Тематичний огляд: прогрес і перспективи застосування постійного магніту з твердого гексафериту. Ж. Фізика. D. Подати заявку на фізику (2020).
Мальтоні, П. та ін. Завдяки оптимізації синтезу та магнітних властивостей нанокристалів SrFe12O19 подвійні магнітні нанокомпозити використовуються як постійні магніти. Ж. Фізика. D. Подайте заявку на Physics 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. тощо. Поясніть зв’язок між морфологією наночастинок, ядерною/магнітною структурою та магнітними властивостями спечених магнітів SrFe12O19. Nano 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. та ін. Оптимізація магнітних властивостей твердих і м'яких матеріалів для виробництва обмінних пружинних постійних магнітів. Ж. Фізика. D. Подайте заявку на Physics 54, 134003 (2021).
Мальтоні, П. та ін. Налаштування магнітних властивостей твердо-м’яких наноструктур SrFe12O19/CoFe2O4 за допомогою композиційно-фазового зв’язку. Ж. Фізика. Хімія C 125, 5927–5936 (2021).
Мальтоні, П. та ін. Дослідіть магнітне та магнітне зв’язування нанокомпозитів SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4. J. Mag. Маг. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Гексагональні ферити: Огляд синтезу, продуктивності та застосування гексаферритової кераміки. Редагувати. alma mater. наука. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: 3D система візуалізації для електронного та структурного аналізу. J. Applied Process Crystallography 41, 653–658 (2008).
Педдіс Д., Йонссон П.Е., Лауреті С. і Варваро Г. Магнітна взаємодія. Frontiers in Nanoscience, стор. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. тощо. Кореляція між розміром/структурою домену висококристалічних наночастинок Fe3O4 та магнітними властивостями. наука. Представник 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Магнітні та магнітні матеріали. (Видавництво Кембриджського університету, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. та ін. Магнітна взаємодія в покритих кремнеземом нанопористих компонентах наночастинок CoFe2O4 з кубічною магнітною анізотропією. Нанотехнології 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Обмеження щодо магнітних носіїв запису. J. Mag. Маг. alma mater. 200, 616–633 (1999).
Lavorato, GC тощо. Покращено магнітну взаємодію та енергетичний бар’єр у подвійних магнітних наночастинках ядро/оболонка. Ж. Фізика. Хімія C 119, 15755–15762 (2015).
Педдіс, Д., Каннас, К., Мусіну, А. та Пікалуга, Г. Магнітні властивості наночастинок: поза впливом розміру частинок. Хімія один євро. J. 15, 7822–7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Покращення магнітних властивостей шляхом контролю морфології нанокристалів SrFe12O19. наука. Представник 8, 7325 (2018).
Шнайдер К., Расбанд В. та Елісейрі К. NIH Image to ImageJ: 25 років аналізу зображень. А. Нац. Метод 9, 676–682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Плавність і достовірність розподілу розмірів кристалітів у аналізі рентгенівського профілю. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM та ін. Магнітна в'язкість і мікроструктура: залежність розміру частинок від об'єму активації. J. Applied Physics 79, 5955 (1996).
Ваваро, Г., Агостінеллі, Е., Теста, А. М., Педдіс, Д. і Лауреті, С. у магнітному записі надвисокої щільності. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd наноструктури та зміна намагніченості плівки. J. Application Physics 97, 10J702 (2005).
Хлопков К., Гутфляйш О., Гінц Д., Мюллер К.-Х. & Schultz, L. Еволюція області взаємодії в текстурованому дрібнозернистому магніті Nd2Fe14B. J. Application Physics 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Залежне від розміру магнітне зміцнення в наночастинках CoFe2O4: ефект нахилу обертання поверхні. Ж. Фізика. D. Подайте заявку на Фізику 53, 504004 (2020).
Час публікації: 11 грудня 2021 р
